Interferencia (continuación)

Primero, la longitud de onda debe referirse a la longitud de onda l_n de la luz en la película y no su longitud de onda l en el aire; es decir, estamos tratando con longitudes de camino ópticos en lugar de longitudes de camino geométrico. Las longitudes de onda l y l_n están relacionados por la ecuación

l_n =l/n

donde n es el índice de refracción de la película.

En Segundo lugar, asumimos que la película es tan delgada que 2d es mucho menor que 1 longitud de onda. La diferencia de fase entre las ondas debería estar cercanas a cero en nuestra suposición, y deberíamos esperar que dicha película aparezca brillante en la reflexión. Como sea, aparece oscura. Esto es claro en la Fig 11 en la que la acción de la gravedad produce una película cuneiforme, extremadamente delgada en su borde superior. Mientras continúa el drenaje el área oscura incrementa en tamaño. Para explicar esto, uno o el otro de los dos rayos de la

Fig 12 deben sufrir de un abrupto cambio de fase de p(180°) Cuando es reflejado del frente de la superficie sufre este cambio de fase. La fase del otro rayo no es cambiado abruptamente, en la transmisión a través del frente de la superficie o en la reflexión en la parte trasera.

Una aplicación muy usada de interferencia son las cubiertas no reflexivas para vidrios. La superficie es cubierta con una película química de espesor justo para parar la mayoría de la luz que ordinariamente sería reflejado y causaría brillo. Cuando es aplicado a un objetivo de una cámara, esto mejora la calidad y el brillo de la imagen sacando los reflejos de las varias superficies de las lentes.